Максимальное сечение Смаке реакции и положение пика £макс [2]
|
Мишень |
£макс Мэв |
"макс мбарн |
|
Li |
17,5 |
4 |
|
1аС |
22,5 |
8,3 |
|
i60 |
24,2 |
11,4 |
|
14N |
24,2 |
2,8 |
|
a4Mg |
20 |
8,5 |
|
2ЬЩ |
20 |
16 |
|
2BSi |
15 |
23 |
|
sip |
19 |
16,6 |
|
CI |
19 |
33 |
|
40 Ar |
20 |
38 |
|
40Ca |
19,5 |
15 |
|
eiy |
17,7 |
100 |
|
Cr |
19,7 |
105 |
|
Ni |
16,5 |
50 |
|
Br |
16,0 |
175 |
|
36Sr |
16,0 |
155 |
|
8eSr |
16,8 |
200 |
|
89y |
16,3 |
190 |
|
90Zr |
16,4 |
180 |
|
91Zr |
16,3 |
200 |
|
Та |
15 |
630 |
|
Pa |
13,7 |
810 |
|
Bi |
14,2 |
920 |
|
Период полураспада |
г Число фотонейтро- иов иа один нейтрон деления. 10-4 |
|
53 ч |
0,0106 |
|
4,4 ч |
0,033 |
|
1,65 ч |
0,241 |
|
27 мин |
0,214 |
|
7,7 мин |
0,346 |
|
2,4 мин |
0,728 |
|
41 сек |
2,11 |
|
2,5 сек |
6,73 |
|
Полное количество фотонейтронов на один нейтрон деления |
10.41 |
Источники нейтронов на основе тормозного излучения электронных ускорителей. При соударении быстрых электронов с ядрами мишени возникает интенсивное тормозное излучение. Если энергия у-квантов Е^ тормозного излучения превосходит энергию связи нейтронов, в ядрах вещества мишени, то могут быть получены нейтроны в результате реакции (V, п)- Выход нейтронов быстро растет с увеличением энергии электронов. При
бомбардировке толстой урановой мишени электронами с энергией 40 Мэв выход нейтронов составляет —10м нейтрон/сек при токе электронов 1 ма [7].
Таблица 40.5