• 5

Максимальное сечение Смаке реакции и положение пика £макс [2]

Мишень

£макс Мэв

"макс мбарн

Li

17,5

4

1аС

22,5

8,3

i60

24,2

11,4

14N

24,2

2,8

a4Mg

20

8,5

2ЬЩ

20

16

2BSi

15

23

sip

19

16,6

CI

19

33

40 Ar

20

38

40Ca

19,5

15

eiy

17,7

100

Cr

19,7

105

Ni

16,5

50

Br

16,0

175

36Sr

16,0

155

8eSr

16,8

200

89y

16,3

190

90Zr

16,4

180

91Zr

16,3

200

Та

15

630

Pa

13,7

810

Bi

14,2

920

 

Период полураспада

г

Число фотонейтро- иов иа один нейтрон деления. 10-4

53 ч

0,0106

4,4 ч

0,033

1,65 ч

0,241

27 мин

0,214

7,7 мин

0,346

2,4 мин

0,728

41 сек

2,11

2,5 сек

6,73

Полное количество фотонейтронов на один нейтрон деления

10.41

Источники нейтронов на основе тормозного излуче­ния электронных ускорителей. При соударении быстрых электронов с ядрами мишени возникает интенсивное тормозное излучение. Если энергия у-квантов Е^ тор­мозного излучения превосходит энергию связи нейтро­нов, в ядрах вещества мишени, то могут быть получены нейтроны в результате реакции (V, п)- Выход нейтронов быстро растет с увеличением энергии электронов. При

бомбардировке толстой урановой мишени электронами с энергией 40 Мэв выход нейтронов составляет —10м нейтрон/сек при токе электронов 1 ма [7].

Таблица 40.5

Авторы: 1379 А Б В Г Д Е З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я

Книги: 1908 А Б В Г Д Е З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я